ЕЛЕКТРОСТАТИКА
ІІІ. Електростатичне поле зарядженої сфери
Якщо на поверхні сфери радіуса
рівномірно розподілено заряд
(рис. 114),


то поверхнева густина заряду дорівнює
.
Розглянемо всередині сфери деяку точку М на відстані
від її центра. З центра О проведемо допоміжну поверхню теж у вигляді сфери радіуса r. За теоремою Остроградського-Ґаусса обчислимо потік ліній напруженості
крізь цю поверхню:
.
Оскільки всередині допоміжної поверхні радіуса
немає зарядів, тобто
і
, то напруженість поля
також дорівнює нулю:
.
Всередині зарядженої сфери електричного поля немає.
Для точок, які лежать зовні біля самої поверхні сфери, можна вважати, що
. Тоді допоміжна поверхня – сфера радіуса r охоплює заряджену сферу. Заряд q міститься всередині допоміжної поверхні і створює повний потік вектора напруженості:
.
Тоді
.
Для точок, що знаходяться на значній віддалі від поверхні зарядженої сфери
, маємо
.
Графік залежності
напруженості електричного поля E зарядженої сфери від відстані r між її центром і точкою, в якій визначають напруженість, подано на рис. 115.
Різниця потенціалів між двома точками, що лежать на відстані
і
від центра сфери
, дорівнює

.
Якщо прийняти
і
, то потенціал поля поза сферичною поверхнею
.
У випадку
, а
, поверхня зарядженої сфери отримає потенціал

.
Оскільки всередині сфери електричного поля немає
, то для переміщення одиниці заряду з поверхні в будь-яку точку всередині сфери роботу проти сил поля виконувати не потрібно. Тому потенціал точок усередині зарядженої сфери дорівнює потенціалу її поверхні.
12 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25
Схожі підручники
- Мне тебя обещали (онлайн)
- Думай как миллионер (онлайн)
- Міжнародні економічні зв’язки України та її інтеграція в європейські та інші світові структури
- Конспект лекцій з курсу Введення у фінансову діяльність (частина 1)
- ОБЪЕКТНО-ОРИЕНТИРОВАННОЕ ПРОГРАММИРОВАНИЕ В C++ (4-Е ИЗДАНИЕ) (часть 2) онлайн
- Загальні питання з курсу Безпека життєдіяльності №2 (частина 2)
